Diferencia entre revisiones de «Teorema de Bernoulli»
m (Texto reemplazado: «<div align="justify">» por «») |
|||
| (No se muestran 5 ediciones intermedias de 2 usuarios) | |||
| Línea 1: | Línea 1: | ||
| − | |||
{{Definición | {{Definición | ||
|nombre= Teorema de Bernoulli | |nombre= Teorema de Bernoulli | ||
|imagen= | |imagen= | ||
|tamaño= | |tamaño= | ||
| − | |concepto= | + | |concepto=En toda corriente de [[agua]] o de [[aire]] la presión es grande cuando la velocidad es pequeña y, al contrario, la presión es pequeña cuando la velocidad es grande. |
}} | }} | ||
| − | + | ''' Teorema de Bernoulli.''' El teorema que por primera vez enunció Daniel Bernoulli en el año 1726, dice: en toda corriente de agua o de aire la presión es grande cuando la velocidad es pequeña y, al contrario, la presión es pequeña cuando la velocidad es grande.<br> | |
| + | |||
| + | La dinámica de los líquidos, está regida por el mismo principio de la conservación de la energía, el cual fue aplicado a ellos por el físico suizo [[Daniel Bernoulli]] (1700-1782), obteniendo como resultado una ecuación muy útil en este estudio, que se conoce con su nombre. | ||
== Teorema de Bernoulli y sus Consecuencias == | == Teorema de Bernoulli y sus Consecuencias == | ||
| − | El teorema que por primera vez enunció Daniel Bernoulli en el año 1726, dice: en toda corriente de agua o de aire la presión es grande cuando la velocidad es pequeña y, al contrario, la presión es pequeña cuando la velocidad es grande. Existen algunas limitaciones a este teorema, pero aquí no nos detendremos en ellas. | + | El teorema que por primera vez enunció Daniel Bernoulli en el año 1726, dice: en toda corriente de [[agua]] o de [[aire]] la presión es grande cuando la velocidad es pequeña y, al contrario, la presión es pequeña cuando la velocidad es grande. Existen algunas limitaciones a este teorema, pero aquí no nos detendremos en ellas. |
| + | |||
| + | Por el tubo AB se hace pasar [[aire]]. Donde la sección de este tubo es pequeña (como ocurre en a), la velocidad del aire es grande, y donde la sección del tubo es grande (como en b), la velocidad del aire es pequeña. Si la velocidad es grande, la presión es pequeña, y donde la velocidad es pequeña, la presión es grande. Como la presión del aire en a es pequeña, el líquido se eleva por el tubo C; al mismo tiempo, la gran presión del aire en el punto b hace que el líquido descienda en el tubo D . | ||
| + | |||
| + | Para ello se puede considerar los puntos 1 y 2, de un fluido en movimiento, determinando la energía mecánica de una porción de éste, a lo largo del filete de fluido en movimiento que los une. | ||
| + | |||
| + | Si m es la porción de masa considerada υ, su rapidez, ''Υ'' la altura sobre el nivel tomado como base, la presión y a densidad en cada uno de los puntos, se puede escribir utilizando el teorema trabajo-[[energía cinética]]: | ||
| − | + | [[Archivo:Ecuación bernoulli 1.png]](6.5) | |
| − | |||
| − | |||
| − | + | Si ahora se di vide a todos los términos de los dos miembros, entre la masa considerada, se obtendrá la ecuación de Bernoulli, que corresponde a la ley de la conservación de la energía por unidad de masa. Si el fluido es incompresible, como supondremos en lo sucesivo, donde (P<sub>1</Sub> = P<sub>2</Sub> = P), la ecuación de Bernoulli adopta la forma: | |
| − | + | [[Archivo:Ecuación bernoulli 2.png]](6.10) | |
| − | + | Así como la estática de una partícula es un caso particular de la dinámica de la partícula, igualmente la estática de los fluidos es un caso especial de la dinámica de fluidos. Por lo tanto, la ecuación (6.10) debe contener a la ecuación (6.5) para la ley de la variación de presión con la altura para un fluido en reposo. En efecto, considerando un fluido en reposo, y reemplazando (υ<sub>1</Sub> = υ<sub>2</Sub> = υ) | |
| + | en la ecuación de Bernoulli, se obtiene: | ||
| + | [[Archivo:Ecuación bernoulli 3.png]] | ||
| − | + | que es precisamente la ecuación fundamental de la estática de fluidos. | |
| + | |||
| + | ===Ejemplo=== | ||
| − | + | Fluido humano. Una multitud de espectadores pretende salir de una gran sala de proyecciones al término de la función de cine. El salón es muy ancho, pero tiene abierta al fondo sólo una pequeña puerta que franquea el paso a una galería estrecha que conduce hasta la calle. La gente, impaciente dentro de la sala, se aglomera contra la puerta, abriéndose paso a empujones y codazos. La velocidad con que avanza este “fluido humano” antes de cruzar la puerta es pequeña y la presión es grande. Cuando las personas acceden a la galería, el tránsito se hace más rápido y la presión se alivia. Si bien este fluido no es ideal, puesto que es compresible y viscoso (incluso podría ser turbulento), constituye un buen modelo de circulación dentro de un tubo que se estrecha. Observamos que en la zona angosta la velocidad de la corriente es mayor y la presión es menor. | |
| − | + | ==Aplicaciones del teorema== | |
| − | |||
| − | |||
| + | * Las '''chimeneas''' son altas para aprovechar que la velocidad del viento es más constante y elevada a mayores alturas. Cuanto más rápidamente sopla el viento sobre la boca de una chimenea, más baja es la presión y mayor es la diferencia de presión entre la base y la boca de la chimenea, en consecuencia, los gases de combustión se extraen mejor. | ||
| + | *La ecuación de Bernoulli y la ecuación de continuidad también nos dicen que si reducimos el área transversal de una tubería para que aumente la velocidad del fluido que pasa por ella, se reducirá la presión. | ||
| + | *La aplicación dentro de este deporte se ve reflejado directamente cuando las manos del nadador cortan el [[agua]] generando una menor presión y mayor propulsión. | ||
| + | *En un [[carburador]] de [[automóvil]], la presión del [[aire]] que pasa a través del cuerpo del carburador, disminuye cuando pasa por un estrangulamiento. Al disminuir la presión, la [[gasolina]] fluye, se vaporiza y se mezcla con la corriente de aire. | ||
| + | *La tasa de flujo de fluido desde un tanque está dada por la ecuación de Bernoulli. | ||
| + | *En oxigenoterapia, la mayor parte de sistemas de suministro de débito alto utilizan dispositivos de tipo Venturi, el cual esta basado en el principio de Bernoulli. | ||
| + | |||
==Fuente== | ==Fuente== | ||
| − | Y. | + | *Y. Perelman, Física Recreativa. [[1936]], XIII Edición. |
| − | + | *http://www.dfa.uv.cl/~jura/Fisica_I/semana_XIII_2.pdf | |
| − | + | *http://rabfis15.uco.es/MecFluidos/1024/Untitled-19.htm | |
| − | [[Category:Física]] | + | *http://www.hangar57.com/teorema_de_bernoulli.html |
| + | *http://html.rincondelvago.com/aplicaciones-del-teorema-de-bernoulli.html | ||
| + | *http://www.nocturnar.com/forum/ciencia/303161-teorema-de-bernoulli.html | ||
| + | |||
| + | ==Enlaces Externos== | ||
| + | * [https://www.experimentoscientificos.es/experimento-vuelan-los-aviones/ Experimento Principio de Bernoulli] | ||
| + | |||
| + | [[Category:Física]][[Categoría:Física_de_fluidos]][[Categoría:Flujo_de_fluídos]][[Categoría:Mecánica_de_fluídos]] | ||
última versión al 14:05 18 ago 2019
| ||||
Teorema de Bernoulli. El teorema que por primera vez enunció Daniel Bernoulli en el año 1726, dice: en toda corriente de agua o de aire la presión es grande cuando la velocidad es pequeña y, al contrario, la presión es pequeña cuando la velocidad es grande.
La dinámica de los líquidos, está regida por el mismo principio de la conservación de la energía, el cual fue aplicado a ellos por el físico suizo Daniel Bernoulli (1700-1782), obteniendo como resultado una ecuación muy útil en este estudio, que se conoce con su nombre.
Sumario
Teorema de Bernoulli y sus Consecuencias
El teorema que por primera vez enunció Daniel Bernoulli en el año 1726, dice: en toda corriente de agua o de aire la presión es grande cuando la velocidad es pequeña y, al contrario, la presión es pequeña cuando la velocidad es grande. Existen algunas limitaciones a este teorema, pero aquí no nos detendremos en ellas.
Por el tubo AB se hace pasar aire. Donde la sección de este tubo es pequeña (como ocurre en a), la velocidad del aire es grande, y donde la sección del tubo es grande (como en b), la velocidad del aire es pequeña. Si la velocidad es grande, la presión es pequeña, y donde la velocidad es pequeña, la presión es grande. Como la presión del aire en a es pequeña, el líquido se eleva por el tubo C; al mismo tiempo, la gran presión del aire en el punto b hace que el líquido descienda en el tubo D .
Para ello se puede considerar los puntos 1 y 2, de un fluido en movimiento, determinando la energía mecánica de una porción de éste, a lo largo del filete de fluido en movimiento que los une.
Si m es la porción de masa considerada υ, su rapidez, Υ la altura sobre el nivel tomado como base, la presión y a densidad en cada uno de los puntos, se puede escribir utilizando el teorema trabajo-energía cinética:
(6.5)
Si ahora se di vide a todos los términos de los dos miembros, entre la masa considerada, se obtendrá la ecuación de Bernoulli, que corresponde a la ley de la conservación de la energía por unidad de masa. Si el fluido es incompresible, como supondremos en lo sucesivo, donde (P1 = P2 = P), la ecuación de Bernoulli adopta la forma:
(6.10)
Así como la estática de una partícula es un caso particular de la dinámica de la partícula, igualmente la estática de los fluidos es un caso especial de la dinámica de fluidos. Por lo tanto, la ecuación (6.10) debe contener a la ecuación (6.5) para la ley de la variación de presión con la altura para un fluido en reposo. En efecto, considerando un fluido en reposo, y reemplazando (υ1 = υ2 = υ)
en la ecuación de Bernoulli, se obtiene:
que es precisamente la ecuación fundamental de la estática de fluidos.
Ejemplo
Fluido humano. Una multitud de espectadores pretende salir de una gran sala de proyecciones al término de la función de cine. El salón es muy ancho, pero tiene abierta al fondo sólo una pequeña puerta que franquea el paso a una galería estrecha que conduce hasta la calle. La gente, impaciente dentro de la sala, se aglomera contra la puerta, abriéndose paso a empujones y codazos. La velocidad con que avanza este “fluido humano” antes de cruzar la puerta es pequeña y la presión es grande. Cuando las personas acceden a la galería, el tránsito se hace más rápido y la presión se alivia. Si bien este fluido no es ideal, puesto que es compresible y viscoso (incluso podría ser turbulento), constituye un buen modelo de circulación dentro de un tubo que se estrecha. Observamos que en la zona angosta la velocidad de la corriente es mayor y la presión es menor.
Aplicaciones del teorema
- Las chimeneas son altas para aprovechar que la velocidad del viento es más constante y elevada a mayores alturas. Cuanto más rápidamente sopla el viento sobre la boca de una chimenea, más baja es la presión y mayor es la diferencia de presión entre la base y la boca de la chimenea, en consecuencia, los gases de combustión se extraen mejor.
- La ecuación de Bernoulli y la ecuación de continuidad también nos dicen que si reducimos el área transversal de una tubería para que aumente la velocidad del fluido que pasa por ella, se reducirá la presión.
- La aplicación dentro de este deporte se ve reflejado directamente cuando las manos del nadador cortan el agua generando una menor presión y mayor propulsión.
- En un carburador de automóvil, la presión del aire que pasa a través del cuerpo del carburador, disminuye cuando pasa por un estrangulamiento. Al disminuir la presión, la gasolina fluye, se vaporiza y se mezcla con la corriente de aire.
- La tasa de flujo de fluido desde un tanque está dada por la ecuación de Bernoulli.
- En oxigenoterapia, la mayor parte de sistemas de suministro de débito alto utilizan dispositivos de tipo Venturi, el cual esta basado en el principio de Bernoulli.
Fuente
- Y. Perelman, Física Recreativa. 1936, XIII Edición.
- http://www.dfa.uv.cl/~jura/Fisica_I/semana_XIII_2.pdf
- http://rabfis15.uco.es/MecFluidos/1024/Untitled-19.htm
- http://www.hangar57.com/teorema_de_bernoulli.html
- http://html.rincondelvago.com/aplicaciones-del-teorema-de-bernoulli.html
- http://www.nocturnar.com/forum/ciencia/303161-teorema-de-bernoulli.html
